Thesis

بررسی تقارن همدیس میدان گرانشی در فضای دوسیته

Abstract

میدان های بدون جرم بر روی مخروط نوری انتشار می یابند لذا معادلات توصیف کننده آنها باید ناوردای همدیس باشند . بر خلاف معادلات ماکسول ، معادله گرانش اینشتین ناوردای همدیس نمی باشد . در این نوشتار ما از میدان تانسوری مرتبه دو متقارن? و فرمولبندی مخروط شش بعدی دیراک برای به دست آوردن معادلات ناوردای همدیس برایk در فضای دوسیته استفاده کرده ایم . اگرچه معادله منتج شده ناوردای همدیس می باشد اما با نمایش های کاهش ناپذیر یونیتاری گروه همدیس سازگار نمی باشد . یعنی ، این معادله بیانگر حالت های فیزیکی گروه همدیس نمی باشد . تبدیلات میدان تانسوری مرتبه سه با تقارن ترکیبی مطابق نمایش های کاهش ناپذیر یونیتاری گروه همدیس می باشد . با تعریف همریختی هایی بین این میدان های تانسوری وk به معادلات ناوردای همدیسی که می توانند همزمان به عنوان نمایش های کاهش ناپذیر یونیتاری گروه همدیس و دوسیته تفسیر شوند ، دست یافته ایم .

Supervisors and advisors

حسین فرج اللهی

Similar items

  • نظریه میدان اسکالر کلاسیک با تقارن همدیس و پتانسیل نامثبت

    Article2019پژوهش فیزیک ایرانوحید کمالی، فرهنگ لران

    در این مقاله به بررسی گروه همدیس می پردازیم و همریخت بودن این گروه و گروه (2,O (D را خواهیم دید. نظریه میدن اسکالر با تقارن همدیس و پتانسیل نامثبت را در فضای D بعدی مطالعه می کنیم و معادله حرکت را با نسبت دادن گروه تقارنی (2,O (D-1 به جواب و شکستن تقارن انتقالی در همه راستاها حل

  • نظریه میدان اسکالر کلاسیک با تقارن همدیس و پتانسیل نامثبت

    Articleپژوهش فیزیک ایرانوحید کمالی، vahid kamali department of physics, isfahan university of technology, isfahan 84156 iranدانشکده فیزیک، دانشگاه صنعتی اصفهان، اصفهان - کدپستی 84156، ایران فرهنگ لران، farhang loran department of physics, isfahan university of technology, isfahan 84156 iranدانشکده فیزیک، دانشگاه صنعتی اصفهان، اصفهان - کدپستی 84156، ایران

    در این مقاله به بررسی گروه همدیس می پردازیم و همریخت بودن این گروه و گروه (2,o (d را خواهیم دید. نظریه میدن اسکالر با تقارن همدیس و پتانسیل نامثبت را در فضای d بعدی مطالعه می کنیم و معادله حرکت را با نسبت دادن گروه تقارنی (2,o (d-1 به جواب و شکستن تقارن انتقالی در همه راستاها حل

  • اثر پسزنی گرانشی تولید زوج شوینگر در یک میدان الکتریکی قوی در فضازمان دوسیته

    Article2018پژوهش سیستم های بس ذره ایاحسان باورساد، ناربه مارگسیان

    در این مقاله، یک میدان اسکالر جرمدار و باردار در یک میدان الکتریکی یکنواخت قوی زمینه در یک فضازمان دوسیته با بُعد دلخواه درنظر گرفته شده است. با استفاده از ضریبهای بوگولیوبف، تانسور شبه کلاسیک انرژی-تکانه زوجهای شوینگر تولید شده را در حد میدان الکتریکی قوی به دست میآوریم. ما نشان

  • رد تانسور انرژی- تکانه و پس‌زنی گرانشی اسکالرهای شوینگر در فضازمان دوسیته سه‌بعدی

    Article2019پژوهش فیزیک ایراناحسان باورساد، محجوبه مرتضی زاده

    در این مقاله، یک میدان اسکالر جرم‌دار و باردار جفت‌شده به یک میدان الکتریکی یکنواخت زمینه در فضازمان دوسیته1 سه‌بعدی را در نظر می‌گیریم. ما مقدار ثابت جفت‌شدگی بی بعد میدان اسکالر به خمش اسکالر فضازمان دوسیته سه‌بعدی را برابر با1/8 در نظر می‌گیریم. چشم‌داشتی رد تانسور انرژی- تکان

  • انقباض گرانشی یک لایه نور گونه با تقارن کروی در نسبیت عام

    Articleپژوهش فیزیک ایرانصمد خاکشورنیا، s khakshournia nuclear science and technology research instituteپژوهشگاه علوم و فنون هسته ای

    اتصال دو متریک به یکدیگردر نسبیت عام، اغلب با ناپیوستگی مشتقات متریک در دو طرف مرز یا ابر سطح جداکننده، همراه است. این ناپیوستگی به نوبه خود منجر به تکینگی از نوع تابع دلتا در تانسور انحنای ریمانی بر روی مرز می شود. اگر مرز جداکننده دو متریک یک ابر سطح زمان گونه (یا فضا گونه) باش

  • تصحیحات طیف با پس‌زمینه دوسیته در فضای کرین

    Article2019پژوهش فیزیک ایرانمجید محسن‌زاده، ابراهیم یوسفی

    امواج گرانشی، آخرین پیش‌بینی تأیید نشده نظریه نسبیت عام است. این امواج، نوسان‌هایی ریز در چارچوب عالم هستند که انرژی را در پهنه فضا منتقل می‌کنند. طیف این امواج می‌تواند از اثرات غیر- خطی در دوره‌های مختلف تحول کیهان، به خصوص از مد خلاء غیر- خطی و برانگیخته اولیه نشأت گرفته باشد.