استفاده بهینه از عدد موج محلی در تفسیر میدانهای پتانسیلی

این مقاله روش عدد موج محلی و همچنین ادامه فراسو را برای تفسیر داده های مغناطیسی بیان می کند . در اغلب روش های مغناطیسی یک مدل مشخص فرض می شود و سپس پارامترهایی که ویژگی چشمه مورد نظر را بیان می کنند تعیین می شوند. در سالهای اخیر روش های تخمین عمق را با استفاده از عدد موج محلی مورد بررسی قرار داده اند (تورستن و اسمیت,1997) عدد موج محلی یکی از کمیت هایی می باشد که از سیگنال تحلیلی مختلط گرفته شده است (نبیقیان,1972 ) . عدد موج محلی یک کمیت مکانی است ( نباید با عدد موج فوریه اشتباه گرفته شود ) تورستن و اسمیت در سال 1997 عدد موج محلی را برای تخمین عمق ورقه های نازک دو بعدی و همبری ها استفاده کردند . مزیت اصلی استفاده از کمیت هایی مانند عدد موج محلی (lw )و دامنه سیگنال تحلیلی (as )این است که انها به طور کلی مستقل از خاصیت مغناطیسی چشمه و اثرات شیب هستند ، بنابراین این اجازه را به ما می دهد که پارامترهای مکان همانند عمق و محل افقی را از میدان مغناطیسی تعیین کنیم . این روش در مورد بی هنجاری هایی پاسخ گو است که شکل هندسی ساده ای دارند و میدان همگن تولید می کنند- هنگامیکه بخشی از یک میدان برداری یا اسکالر در قسمتی از فضا ثابت باشد آن میدان را همگن می نامند - مثل دایک نازک، استوانه افقی، قطب و دو قطبی . ولی در مورد بی هنجاری هایی که شکل هندسی پیچپده ای دارند مثل دایک ضخیم و یا منشور مستطیلی صادق نیست. در این روش سطوحی با فواصل ثابت بالای سطح مبنا که همان سطح زمین است در نظر گرفته می شود و عدد موج محلی یک میدان پتانسیلی در هر سطح بر اساس روش ادامه ی فراسو به دست می آید و از این طریق عمق یک چشمه ی مغناطیسی و درجه همگنی آن محاسبه می گردد. با استفاده از عدد موج های مختلف در سطوح مختلف ادامه فراسو یک معادله ی خطی بیان می شود . این معادله توانایی تعیین عمق یک چشمه مغناطیسی دو بعدی بدون اطلاع قبلی از ذات چشمه را دارد . با استفاده از پارامتر عمق و همچنین عدد موج های حاصل، ذات چشمه(درجه همگنی) هم به دست می آید . این روش با استفاده از شبیه سازی های نظری بر روی مدل یک استوانه افقی (خطی از دوقطبی ها) در عمق 8 متر و یک دایک نازک شیبدار عمودی در عمق 100 متر آزموده شده است . در روش عدد موج محلی ابتدا توسط مشتق های افقی و عمودی میدان مغناطیسی بی هنجاری مورد نظر عدد موج را محاسبه می کنیم سپس فیلتر ادامه فراسو را بر روی میدان اعمال کرده و شاهد کاهش میدان در هر مرحله هستیم . بازه های ارتفاعی در هر مرحله را 5 متر انتخاب می کنیم و هر بار عمق بی هنجاری را توسط دو عدد موج در دو سطح مختلف به دست می آوریم . نمودار عدد موج های به دست آمده بر حسب بازه های ارتفاعی ادامه فراسو نشان می دهد آنجا که منحنی تقریبأ به یک خط راست تبدیل می شود عمق واقعی با تقریب خوبی درست به دست می آید . از آنجا که بی هنجاری های مغناطیسی تنها نیستند و یک ناحیه مورد مطالعه ممکن است شامل چندین چشمه ی مغناطیسی باشد این پایان نامه اثر همپوشانی بی هنجاری های مجاور را هم مورد بررسی قرار می دهد. چشمه های مغناطیسی مذکور را در عمق 100 متری در نظر می گیریم. بدین ترتیب که دو دایک نازک را ابتدا در فاصله 300 متر از هم سپس در فاصله 400 متر از هم و بعد در فاصله 500 متر و در نهایت در فاصله 1000 متری هم قرار می دهیم. جهت به دست آوردن میدان مغناطیسی موجود که مجموع میدان های مغناطیسی بی هنجاری های مجاور است از کد نویسی در محیط فرترن استفاده می کنیم . سپس طبق همان روش به کار گرفته شده برای دایک نازک و استوانه ی افقی در هر سطحی که صافی ادامه ی فراسو اعمال شده دو عدد موج به دست می آوریم که از آن طریق عمق و درجه همگنی برای هر چشمه ی مغناطیسی به دست می آید. در این قسمت در می یابیم که هرگاه فاصله جدایی دو بی هنجاری از 5 برابر عمقشان بیشتر باشد نتایج مطلوبی برای عمق و درجه همگنی آنها به دست می آید البته در مورد بی هنجاری هایی که در عمق یکسان باشند .