در این تحقیق، توزیع اسپین هسته ی مرکب تعدادی سیستم واکنش شکافت القایی با نوکلئون و یون سنگین محاسبه شده است. تعیین توزیع اسپین هسته ی مرکب براساس انطباق داده های تجربی ناهمسانگردی زاویه ای پاره های شکافت با پیش بینی مدل آماری نقطه ی زینی صورت گرفت. نتایج مبتنی بر دو حالت، یکی بدون در نظر گرفتن گسیل نوترون و دیگری با در نظر گرفتن تصحیح گسیل نوترون بود. نتایج حاصل از این روش با نتایج حاصل از روش کانال های جفت شده و نیز نتایج حاصل از مدل ونگ مقایسه شد. براساس بحث های کوانتومی-کلاسیکی نیز یک رابطه ی تقریبی برای پیش بینی توزیع اسپین هسته ی مرکب تولید شده در شکافت القایی ارائه شد. باید دانست که براساس بررسی های به عمل آمده، تاکنون تعیین توزیع اسپین هسته ی مرکب تولید شده در شکافت القایی، از طریق پیش بینی مدل آماری نقطه ی زینی صورت نگرفته و این مسئله اهمیت محاسبات انجام شده در این پایان نامه را مشخص می کند.

لپتون تاو عضوی از نسل سوم ذرات بنیادی است که به دیگر ذرات متعلق به نسل های اول و دوم واپاشی می کند، بنابراین فیزیک ذره تاو می تواند راهنمایی برای شناخت خانواده بازگشتی لپتونها و کوارکها باشد. لپتونها برهمکنش قوی را تجربه نمی کنند اما می توانند برهمکنش های ضعیف و الکترومغناطیسی داشته باشند. لپتون تاو سنگین ترین لپتون و تنها لپتونی است که می تواند به هادرونها واپاشی کند و بنابراین ابزار کاملی برای آزمون ساختار جریانهای ضعیف و جهانی بودن جفت شدگی آنها برای بوزونهای پیمانه ای، همچنین بررسی مطلوب تشکیل تشدید در حالات هادرونی و فراتر از مدل استاندارد است. در واپاشی لپتون سنگین به حالات نهایی هادرونی، تنها حالات نهایی باj=1 یا j=0 مجاز هستند که می توانند پاریته مثبت یا منفی داشته باشند. مزونهای شبه بردار و اسکالر پاریته ذاتی مثبت دارند اما مزونهای برداری و شبه اسکالر پاریته ذاتی منفی دارند. کمیت های اساسی در این واپاشی ها، توابع طیفی نامیده می شوند که خواص جهانی سیستم های هادرونی را توصیف می کنند. روابط ویژه و پیشگویی ها برای توابع طیفی، بر پایه استفاده از نظریه های pcac , cvcو فرض های معین در مورد تقارنهاست که در پدیده شناسی واپاشی های هادرونی ضعیف معمول است. در واپاشی های غیر شگفت تاو که g – پاریته پایسته است، جداسازی مولفه های برداری و شبه برداری در حالات نهایی هادرونی، به صورت سرراست فقط با پیونها صورت می گیرد. تعداد پیون زوج (با g – پاریته برابر ) مربوط به حالات برداری و تعداد پیون فرد (با g – پاریته برابر ) مربوط به حالات شبه برداری است. از آنجا که واپاشی لپتون تاو به 4 پیون داخل جریان برداری اتفاق می افتد، می توان رابطه آهنگ واپاشی برای انتگرال روی سطح مقطع نابودی به 4 پیون را مورد استفاده قرار داد. در این پایان نامه، پهنای برخی واپاشی های عمده لپتونی و نیمه لپتونی تاو محاسبه شده و با داده های تجربی شتاب- دهنده هایی مانند babar , aleph , delphi , frascati , orsay مقایسه گردیده است. چون نسبت کسر انشعاب برای دو واپاشی برابر نسبت پهنای واپاشی آنهاست، با معلوم بودن پهناهای واپاشی، می توانیم پیشگویی دقیقی برای نسبت های کسر انشعاب داشته باشیم.

در این تحقیق، گشتاور اینرسی موثر هسته ی مرکب را در سیستم واکنش های القایی مختلف با ذرات سبک و یون های سنگین محاسبه کرده ایم. تعیین گشتاور اینرسی موثر بر اساس مقایسه بین داده های تجربی توزیع زاویه ای پاره های شکافت با پیش بینی مدل آماری نقطه ی زینی استاندارد بوده است. برای این سیستم ها، دو حالت بدون گسیل نوترون و با درنظرگرفتن تصحیحات گسیل نوترون را بررسی کرده ایم. باید توجه داشت که روش بالا برای تعیین گشتاور اینرسی موثر تا کنون گزارش نشده است. نتیجتاً محاسبات ما برای پیش بینی مقدار این کمیت از اهمیت ویژه ای برخوردار بوده و یک نقش اساسی را در شاخه فیزیک شکافت دارد. در این محاسبات، فرض شده است که تمام نوترون ها قبل از رسیدن هسته ی مرکب به نقطه زین گسیل می شوند. نتایج به دست آمده با داده های گزارش شده ی به دست آمده از مدل قطره مایعی دورانی و مدل سیرک مقایسه شده است. در نهایت، به بررسی گشتاور اینرسی هسته های مرکب مشابه تولید شده در سیستم هایی پرداخته ایم که منجر به تشکیل هسته ی مرکب مشابهی در انرژی برانگیختگی یکسان می شوند.

در سال های اخیر بیشترین بررسی های انجام شده در زمینه فیزیک پلاسمای غباری مربوط به امواج آکوستیک- غباری و بلورهای پلاسمای غبارآلود می باشد. در پلاسما انواع مختلف نوسانات و امواج انتشار می یابد. این نوسانات از طریق تغییرات دوره ای چگالی ذرات یا شدت میدان های الکتریکی و مغناطیسی آشکار می شوند. ما در این پایان نامه پلاسمای غباری با جفت شدگی ضعیف (اگر انرژی جنبشی ذرات بسیار بزرگ تر از پتانسیل برهم کنشی باشد، جفت شدگی ضعیف میان ذرات ایجاد می شود) را در نظر می گیریم و با استفاده از بسط و روش اختلال کاهنده، معادلات حاکم بر امواج شوک آکوستیک-غباری و آکوستیک یون-غباری و معادلات حاکم بر امواج سالیتونی آکوستیک-غباری و آکوستیک یون-غباری را با در نظر گرفتن نوسان بار غبار، رابطه پراکندگی امواج سالیتونی آکوستیک-غباری و امواج سالیتونی آکوستیک یون- غبار را در پلاسمای غباری مغناطیده و شرایط گرانشی به دست می آوریم. پایداری سالیتون ها را نیز بررسی می کنیم.

در این پایان نامه تولید پایون خنثی از فوتون های پر انرژی توسط برنامه geant4 شبیه سازی شده است. هندسه این شبیه سازی از آزمایش انجام شده در آزمایشگاه مامی آلمان در سال 2004 گرفته شده است. این شبیه سازی برای کاهش محاسبات و دقیقتر شدن نتیجه به دو بخش تقسیم شده است. 1-تولید فوتون پر انرژی از پدیده تابش ترمزی که از الکترون پر انرژی استفاده شده است. 2- تولید پایون خنثی از فوتون که با توجه به نرخ تولید در تابش ترمزی صورت گرفته است. در قسمت اول برای تولید فوتون از الکترون های پر انرژی استفاده شده است. الکترون های پر انرژی به هدف کریستال الماس برخورد می کنند که با توجه به پدیده تابش ترمزی منجر به تولید پرتوهای گاما می شوند. برای شباهت بیشتر با شتابدهنده الکترون از یک تابع توزیع گوسی برای انرژی الکترون فرودی استفاده شده است. پرتوهای گامای تولیدی دارای طیفی از انرژی هستند. انرژی تمامی پرتوهای گامای ایجاد شده برای تولید پایون مناسب نیستند. تنها پرتوهای گاماهایی قادر به تولید پایون هستند که انرژی آن ها بیش از انرژی آستانه تولید پایون باشد. در قسمت دوم شبیه سازی از پرتوهای گاما ها که دارای انرژی بیش از آستانه باشند، استفاده شده است. در بخش دوم شبیه سازی، فوتون هایی که بصورت مستقیم با توجه به الگوی بدست آمده از بخش اول تولید می شوند به هدف تابیده می شوند. هدف مورد نظر برای تولید پایون هیدروژن مایع در نظر گرفته شده که در دمای 21 درجه کلوین نگاه داشته شده است. نتایج بدست آمده از شبیه سازی حاکی از آن است که پایون ها در دو ناحیه تولید شده اند. ناحیه اول در محدود انرژی mev 5-0 که دارای یک بیشینه در زاویه 30 درجه است. ناحیه دوم که در محدود انرژی mev 80-60 قرار گرفته است این ناحیه در زاویه 60 درجه بیشترین تعداد پایون آشکار شده را دارا می باشد.

در این تحقیق تعداد متوسط نوترون های گسیلی از هسته مرکب با استفاده از روش توزیع زاویه ای پاره های شکافت برای 18 سیستم شکافت القایی با یون سنگین بررسی شد برای همه این سیستم ها نتایج تجربی ناهمسانگردی زاویه ای پاره های شکافت با مدل آماری نقطه زینی استاندارد هم خوانی داشت، یعنی این سیستم ها یا از شرط ?>?_bg پیروی می کردند و یا اینکه هسته هدف یک هسته کروی بود. به دلیل اینکه تصحیح گسیل نوترون برای کمیت های ?i^2 ? و ?_eff/?^2 بر روی تعداد متوسط نوترون های بدست آمده، تأثیر چندانی نداشت وخطای بدست آمده بیشتر از 1 یا 2 درصد نبود، در محاسبات تصحیح گسیل نوترون برای این کمیت ها در نظر گرفته نشد. ابتدا کمیت های مورد نیاز در فرمول ناهمسانگردی زاویه ای با استفاده از داده های موجود در مقالات جایگزین شد و سپس مقدار ? ? به عنوان مجهول در نظر گرفته شد. با در نظر گرفتن بهترین برازش بین داده های تجربی ناهمسانگردی زاویه ای پاره-های شکافت با مدل آماری نقطه زینی استاندارد مقدار ? ? برای هر یک از سیستم های شکافت القایی محاسبه شد. در این محاسبات انرژی نوترون برای سیستم های شکافت القایی با یون سنگین از رابطه e_n=b_n+2t محاسبه شد که عددی بین 8 تا 12 مگا الکترون ولت می باشد. برای 7 سیستم نتایج بدست آمده با نتایج دیگر مقالات مقایسه شد. برای مثال برای سیستم (_6^12)c+(_92^236)u این خطا برابر 2 درصد بود که این نشان دهنده دقت محاسبات می باشد. همچنین برای سیستم هایی که منجر به تشکیل یک هسته مرکب می شدند، نتایج بدست آمده با هم تفاوت چندانی نداشتند. برای مثال برای سیستم (_9^19)f+(_82^208)pb تعداد متوسط نوترون ها برابر 04/2 بدست آمد و برای سیستم (_8^16)o+(_83^209)bi تعداد متوسط نوترون ها برابر 01/2 بدست آمد. همچنین تأثیر پارامتر چگالی تراز بر روی تعداد متوسط نوترون ها بررسی شد. برای این منظور تعداد متوسط نوترون های گسیلی برای 4 سیستم شکافت القایی به ازای پارامترهای چگالی تراز مختلف محاسبه شد و مشخص شد. نتایج تفاوت چشمگیری از یکدیگر داشتند، برای مثال خطای بدست آمده برای سیستم (_8^16)o+(_90^232)th به ازای دو مقدارa/8 و a/9 برای پارامتر چگالی تراز برابر 21 درصد بود. سپس این محاسبات برای سه سیستم شکافت القایی با پرتابه سبک انجام شد. برای پرتابه های سبک انرژی نوترون 5 مگاالکترون ولت در نظرگرفته شد. در سیستم های شکاف القایی با یون های سبک بدلیل اینکه نقاط تجربی بر روی نمودار قرار می گیرند محا سبه تعداد نوترون های گسیلی با این روش کار دشواری است. در نهایت به بررسی سیستم ناهمخوان (_8^16)o+(_92^238)u پرداخته شد، به این صورت که در ابتدا درصد سهم هسته غیر مرکب را به ناهمسانگردی زاویه ای به دست آمده از مدل اضافه کردیم و سپس از طریق بدست آوردن بهترین همخوانی بین نمودار بدست آمده و داده های تجربی ناهمسانگردی تعداد میانگین نوترون ها بدست آمد تعداد نوترون ها ی بدست آمده با داده های گزارش شده موافقت داشت. بنابراین این روش برای محاسبه تعداد متوسط نوترون های گسیلی از سیستم های ناهمخوان نیز روش مفیدی می باشد.

همواره توصیف درست از ساختار هسته اتم و شناخت ویژگیهای آن مد نظر بوده است زیرا هم از جنبه نظری و هم جنبه عملی مهم می باشد. همواره جهت توجیه داده های آزمایشگاهی مدلهایی جهت تشریح این داده ها ساخته شده است که این مدلها، مدل ساده ای چون مدل قطره مایع که توصیف ساده ای از نوکلئونها و بر همکنش آنها بدست می دهد تا مدلهای پیچیده نسبیتی چون مدل rhb که نوکلئونها را بوسیله تابع موج دیراک توصیف کرده و پارامترهای زیادی همچون برهمکنش اسپین مدار، مزون نوکلئون، اثر جفت شدگی و ... را در نظر می گیرد. در مدل rhbبرهمکنش دو نوکلئون را بوسیله تبادل یک مزون مجازی در نظر می گیرد و چگالی لاگرانژین این مدل شامل سه بخش عمده زیر می باشد: £=£n+£m+£in بخش اول چگالی لاگرانژِین نوکلئون آزاد می باشد. بخش دوم لاگرانژین مزون و فوتون است. بخش سوم لاگرانژین جفت شدگی مزون نوکلئون می باشد. در این پایان نامه سعی شده است در حد توان خود مدل rhb بازگردد و جزئیات آن مورد بررسی قرار گیرد البته برای سادگی از محاسبات پیچیده عددی ان صرفنظر گردیده است. سپس جهت نشان دادن قوت این مدل در بدست دادن پارامترهای هسته ای مانند شعاع هسته ای، چگالی نوترونی، چگالی پروتونی، انرژی جداسازی یک یا دو نوترون از هسته، تغییر شکل چهار قطبی نوترونی و پروتونی و...نتایج برای چندین هسته سبک از جمله ایزوتوپهای کربن و برلیوم با مقادیر آزمایشگاهی مقایسه گردیده اند که در بیشتر موارد توافق بسیار خوبی حاصل گردیده است.

به دلیل اهمیت فراوان معادلات غیرخطی در علوم مختلف، روش های گوناگونی برای حل این معادلات بکار گرفته می شود. یکی از روش های حل معادلات غیرخطی، حل با استفاده از توابع کمکی می باشد که روش تانژانت هایپربولیک از جمله ی این روش-ها می باشد، که در آن از تابع تانژانت هایپربولیک که تمامی مشتق های آن نیز با خود این تابع بیان می شوند، استفاده شده است. در ابتدا سری توانی تانژانت هایپربولیک به عنوان یک نهاده برای حل های تحلیلی انواع معادلات غیرخطی استفاده می-شد و بعدها به عنوان یک روش توسعه داده شد. اخیراً حالت های تعمیم یافته ی متنوعی از این روش معرفی شده اند و برای حل معادلاتی از قبیل: معادله ی ریکاتی و معادله ی kdv-شرودینگر بکار گرفته شده اند. این پایان نامه شامل چهار فصل می باشد که در فصل اول به معرفی امواج سالیتاری وسالیتون ها پرداخته شده است و در فصل دوم چند روش از روش های حل معادلات غیرخطی معرفی شده است و به بررسی معادلات حل شده با استفاده از این روش ها پرداخته ایم. در فصل سوم به بررسی جواب های سالیتاری معادلات غیر خطی تعمیم یافته ی جدید با استفاده از روش تانژانت هایپربولیک و در صورت امکان با استفاده از روش های دیگر پرداخته ایم. در فصل آخر جواب های به دست آمده از روش های مختلف را مقایسه کرده ایم.

ما در این پایان نامه 2 مدل ایج کرافیک و ایج گرافیک جدید را برای انرژی تاریک مورد مطالعه قرار دادیم. در مدل ایج گرافیک تحول پارامتر معادله حالت (?_d )، و پارامتر کندشوندگی q بر حسب فاکتور مقیاس برای مدل های ایج گرافیک برهمکنشی در جهان غیر تخت را محاسبه می کنیم. وابستگی به پارامترهای ? وn مدل ایج گرافیک در خمیدگی های فضایی متفاوت را بررسی می کنیم. غیر از وابستگی به پارامتر های ? و n نشان می دهیم که تحول q به نوع خمیدگی فضایی نیز وابسته است. انبساط تند شونده در جهان باز در مقایسه با جهان بسته و جهان تخت زودتر اتفاق می افتد. سپس مسیرهای تحولی مدل های ایج گرافیک برهمکنشی را برای مقادیر متفاوت پارامترهای ? و n، همچنین برای مقادیر متفاوت خمیدگی فضایی در صفحه استیت فایندر نشان می دهیم. در مدل ایج گرافیک جدید، اثرات خمیدگی فضایی ?_k، ضریب برهمکنشی ? و پارامتر اصلی ایج گرافیک جدید n و پارامتر معادله حالت، ?_d و پارامتر کند شونده q بررسی می شوند. ما مقدار مینیمم برای n را هم در زمان آغازین و هم در حال حاضر برای انرژی تاریک که از خط فانتوم می گذرد را به دست می آوریم. همچنین در یک جهان بسته، تغییر علامت q قویا به ? وابسته است. نشان داده شده است که کمیت های ?_d و q شیوه های متفاوتی برای خمیدگی فضایی متفاوت می باشند. در جهان غیر تخت مسیرهای استیت فایندر به وسیله ی هر دو پارامتر ? و n مشخص می شوند.

امروزه، شبیه سازی قلب یک راکتور به کمک کد های رایانه ای صورت می پذیرد. محاسبه پارامترهای طراحی به کمک کد های محاسباتی، روشی سریع و مطمئن برای طراحی قلب راکتور ها می باشد، که این امر منجر به کاهش هزینه ها و زمان لازم برای طراحی می گردد. در این پایان نامه، قلب یک راکتور vver-1000 با استفاده از کد mcnp، شبیه سازی شده است. با استفاده از این برنامه، غلظت بحرانی اسید بوریک در کمینه سطح قدرت و دمای 280 درجه سانتی گراد، 55/7 گرم بر دسی متر مکعب محاسبه گردید. تأثیر موقعیت میله های کنترل گروه 9 و 10، بر راکتیویته و شار نوترونی راکتور مذکور بدست آمده است.

ذرات باردار پرانرژی فرودی بر سطح آشکارساز پلیمری در مسیر عبورشان ردپای نهان تولید می کنند. فرآیند خورش شیمیایی به مشاهده ردپاها کمک می کند. یکی از کارهای چالش برانگیز در استفاده از آشکارسازهای ردپای هسته ای اندازه گیری قطر ردپاهای به خصوص کم عمق ناشی از خورش های با زمان کوتاه است. در این پایان نامه ابتدا ردپاها توسط پرتودهی آشکارساز cr-39، با پرتوهای آلفا تهیه می شوند، سپس آشکارسازهای پرتودهی شده در محلول n 9 koh به مدت 1 ساعت در دمای c? 70 خورش می شوند و نهایتأ قطر ردپاها توسط میکروسکوپ نیروی اتمی (afm) اندازهگیری می شوند.

در این رساله صفحه میکروکانال تخت یا micro channel plate (mcp) را به عنوان عامل اصلی تقویت الکترون در آشکارسازهای هسته ای و نیز سامانه های دید در شب با یک رویکرد کاربردی مورد بررسی دقیق قرار داده ایم. علاوه بر این نحوه ساخت این قطعه و نحوه بکارگیری آن در این سامانه ها بیان شده است و نیز یک کد کامپیوتری بر مبنای روش مونت کارلو با توجه به رفتار آماری گسیل الکترون های ثانویه در این قطعه توسعه داد شده است. در این کد یک مدل 3 بعدی که در برگیرنده نحوه تکثیر الکترون های ثانویه در کانال های mcp است به همراه الگوریتم محاسباتی که شامل توضیحات جزیی مدل می باشد را ارائه داده ایم. در این مدل هر کدام از الکترون های ثانویه به وسیله سه اندیس از سایر الکترون های ثانویه گسیل شده از سطح کانال های mcp متمایز می گردد به طوریکه به ما اجازه می دهد تا مسیر پرتابه الکترون را در طول زمان پرواز آن به دقت دنبال کنیم. با استفاده از این کد می توان به نتایجی در مورد انتخاب بهینه در مورد پارامتر های ساخت mcp دست یافت. نهایتاً به بررسی امکان ساخت تیوب تقویت تصویر و اجزای آن در ایران پرداخته شده است.

معادلات دیفرانسیل جزیی غیرخطی در رشته های مختلف علمی مانند مکانیک سیالات، فیزیک حالت جامد، فیزیک پلاسما، شیمی فیزیک و... از اهمیت بالایی برخوردار هستند. یافتن پاسخ های دقیق این معادلات ما را در درک بهتر پدیده های غیر خطی فیزیکی محیط اطرافمان یاری می کند. معادلات دیفرانسیل جزیی غیرخطی بسیاری هستند که برای آنها پاسخ های سالیتونی وجود دارد. از جمله این معادلات، معادله غیرخطی هیروتا-ساتسوما است، که روش های مختلفی برای یافتن جواب های سالیتونی آن وجود دارد. بعضی از این روش ها عبارتند از: تبدیلات بک لاند، تبدیلات داربو، آنالیز گروه لی، تابع تانژانت هیپربولیک، تابع تانژانت هیپربولیک تعمیم یافته، تابع سینوس-کسینوس. که در این پایان نامه از سه روش آخر استفاده شده است. در فصل اول به معرفی امواج سالیتاری و سالیتون و معرفی یکی از معادلات غیر خطی حاکم بر سالیتونها و روش های مختلف حل این معادله پرداخته شده است. در فصل دوم به حل معادله غیر خطی هیروتا- ساتسوما با استفاده از روش تابع تانژانت هیپربولیک و تابع تانژانت هیپربولیک تعمیم یافته و تابع سینوس- کسینوس پرداخته ایم. در فصل سوم نیز معادله غیرخطی هیروتا ساتسومای مرتبه چهار و پنج را حل و جواب های سالیتونی آنرا به دست آورده ایم

در این پایان نامه حفاظ های نوترونی انرژی پایین توسط? برنامه geant4? شبیه سازی شده است. geant4 یک برنامه منبع باز است که توسط کنسرسیوم geant4 ایجاد شده است. geant4برای فیزیک انرژی بالا توسعه داده شده بود، اما امروزه به طور گسترده ای در زمینه ها مختلف استفاده می شود. geant4 مدلهای هادرونی مختلفی را فراهم کرده است. ما از مدل g4hp استفاده می کنیم، مدل g4hpدارای چهار فرآیند برای نوترون می باشد ، برخورد کشسان، برخورد ناکشسان ، شکافت و گیراندازی می باشد. مدل g4hp ( دقت بالا ) یک مدل داده محور است. مدل g4hp نوترون های با انرژی گرمای تا 20mev را پوشش می دهد. این مدل شامل اطلاعات سطح مقطع ها و حالت نهایی برای پراکندگی کشسان، پراکندگی غیر کشسان، شکافت، گیراندازی و ایزوتوپ های تولیدی می باشد. فاصل? بین چشمه نوترونی و حفاظ 15 سانتی متر است. ضخامت حفاظ ها از 5 ،10 و 20 سانتی متری انتخاب می شود. در این کار ما از مواد مختلفی استفاده کردیم. بتن ، بتن حاوی بور ، رزین ، فولاد ضد زنگ و بتنی که به آن پلی اتیلن افزوده شده است. شار نوترونی را در فاصله ای 25 سانتی متری از چشمه برای حفاظ های مختلف حساب می شود. ابتدا شار نوترونی بدون استفاده از حفاظ محاسبه شده است و سپس در همان فاصله این بار، شار نوترونی با حفاظ محاسبه می گردد. در نهایت نمودار شار نوترون نسبی را بر حسب ضخامت حفاظ ها رسم می کنیم. نتایج بدست آمده از شبیه سازی حاکی از آن است که بتن حاوی بور، بتنی که به آن پلی اتیلن افزوده شد و همچنین رزین می تواند نسبت به دو ماده دیگر یعنی بتن معمولی و فولاد ضد زنگ شار نوترونی بیشتری متوقف کند.

فرآیند برهمکنش پراکندگی کامپتون بین پرتوگامای فرودی و الکترون های ماده جاذب رخ می دهد. این فرایند پدیده غالب درپرتوهای گامای چشمه های معمولی است. در پراکندگی کامپتون پرتوهای گامای فرودی نسبت به راستای اولیه خود منحرف می شوند. فوتون بخشی از انرژی خود را به الکترون منتقل می کند که به عنوان الکترون پس زده شده شناخته می شود. ازآنجا که همه زوایای پراکندگی امکان پذیر است. انرژی منتقل شده به الکترون می تواند از صفر تا ماکزیمم انرژی باشد. عبارتی که نشان دهنده انرژی انتقال یافته و زاویه پراکنده شده باشد به راحتی می تواند با نوشتن روابط مربوط به پایداری انرژی و تکانه بدست آید. بر همکنش فوتون با ماده به سه صورت امکان پذیر است که عبارتند از: اثر فتوالکتریک، تولید زوج و اثر کامپتون. در اثر کامپتون در نتیجه برخورد فوتون با یک الکترون پدیده کامپتون رخ می دهد و فوتون بخشی از انرژی خود را به الکترون می دهد و این الکترون میتواند باعث یونش شود. با استفاده از معادلات اثر کامپتون و معادله دیفرانسیلی kelin-nishina سطح مقطع و توزیع زاویه ای در برخورد فوتون با یک الکترون محاسبه و با استفاده از روش مونت کارلو برای چند ماده مختلف شبیه سازی گردیده است. در آخر نتایج مورد بحث و بررسی قرار گرفته است. بر اساس نتایج ما، دقت روش کلاین – نیشینا از محدوده انرژی چند مگاالکترون ولت تا محدوده 10 مگاالکترون ولت خیلی خوب است..

چکیده ندارد.

چکیده ندارد.

چکیده ندارد.

چکیده ندارد.

چکیده ندارد.

چکیده ندارد.