میدان های بدون جرم بر روی مخروط نوری انتشار می یابند لذا معادلات توصیف کننده آنها باید ناوردای همدیس باشند . بر خلاف معادلات ماکسول ، معادله گرانش اینشتین ناوردای همدیس نمی باشد . در این نوشتار ما از میدان تانسوری مرتبه دو متقارن? و فرمولبندی مخروط شش بعدی دیراک برای به دست آوردن معادلات ناوردای همدیس برایk در فضای دوسیته استفاده کرده ایم . اگرچه معادله منتج شده ناوردای همدیس می باشد اما با نمایش های کاهش ناپذیر یونیتاری گروه همدیس سازگار نمی باشد . یعنی ، این معادله بیانگر حالت های فیزیکی گروه همدیس نمی باشد . تبدیلات میدان تانسوری مرتبه سه با تقارن ترکیبی مطابق نمایش های کاهش ناپذیر یونیتاری گروه همدیس می باشد . با تعریف همریختی هایی بین این میدان های تانسوری وk به معادلات ناوردای همدیسی که می توانند همزمان به عنوان نمایش های کاهش ناپذیر یونیتاری گروه همدیس و دوسیته تفسیر شوند ، دست یافته ایم .

چکیده ندارد.